科东磁铁科技在线咨询大塘钕铁硼磁铁永磁钕铁硼磁铁

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由于磁位只有相对意义，考虑到计算机计算时记录数值解和 绘场图的方便，可设 ADA=0 （3） ACB=100 （4） 由于所论场域是一无源场，场域内各点的向量磁位函数均应 足拉普拉斯方程，即  2 A=0 （5） 用正交网格剖分场域 ABCD（图 2），使介质界面线及周界 CD均与节点重合，并设abcd长边为L（μm），宽边为W（μm）， 点步距为h（μm）。经差分离散处理后，该场域拉普拉斯方程 差分表达式为 ［5］ A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6） 依此可列出场域中任一节点（abcd界面上的节点除外）上的 量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为 11 由表1和图5可见，螺线管中点场强与电流密度成正比。当 匝数和导线规格确定以后，磁势与电流密度有关。因此，根 （1），图5所示直线也可看作磁势与中点场强的关系曲线， 的斜率即为漏磁系数σ。由此我们可以得出结论，当导线规 和线圈几何尺寸一定且铁铠未达饱和时，漏磁系数 σ 为一常 它与电流密度或磁势无关。 当N=2708匝、δ =18cm、I=7A时，H=95.5kA/m，按 ）式可算出螺线管磁系的漏磁系数σ=1.108。 实验室螺线管磁体示意见图4。有关计算数据如下：内半径 a1=2.1cm，外半径 a2=10cm，线圈高 δ =18cm，总匝数 N= 2708匝，充填率λ =0.65。螺线管采用电工纯铁铠装，铁铠厚度 为1.5cm。计算时三角剖分步长为0.1cm。 按照上述的原理和步骤，分别计算电流密度 ρ 为 223.8， 191.0，159.0，127.0，95.5，63.7A/cm 2 时该螺线管内腔的场强 分布，求得分选腔中点（场强-大点）的场强值，见表1和图5